/MAT/LAW49 (STEINB)

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1. 材料が融点に近づくと、降伏強さおよびせん断係数がゼロまで減少します。溶解エネルギーは、次のように定義されます：(1)
   $$E_m=E_c+{\rho }_0{C}_p{T}_m$$
   ここで、

   $E_c$

   冷間圧縮エネルギー

   $T_m$

   一定と仮定される溶融温度

   内部エネルギー$E$ が $E_m$ より小さい場合は、せん断係数および降伏強さは下記のように定義されます：(2)

   $$G=G_0\left[1+b_{1}p{V}^{\raisebox{1ex}{$1$}\!\left/ \!\raisebox{-1ex}{$3$}\right.}-h\left(T-T_0\right)\right]e^{-\frac{fE}{E-E_m}}$$
   ここで、(3)

   $$G_0=\frac{E_0}{2\left(1+\nu \right)}$$

   (4)

   $${\sigma }_y={{\sigma }^{\prime }}_0\left[1+b_{2}p{V}^{\raisebox{1ex}{$1$}\!\left/ \!\raisebox{-1ex}{$3$}\right.}-h\left(T-T_0\right)\right]e^{-\frac{fE}{E-E_m}}$$
   ここで、 ${{\sigma }^{\prime }}_0$ は硬化則に従って定義されます：(5)

   $${{\sigma }^{\prime }}_0={\sigma }_0{\left(1+\beta {\epsilon }_p\right)}^n$$
   ${\epsilon }_p>{\epsilon }_p^{\max }$ であれば、(6)

   $${{\sigma }^{\prime }}_0={\sigma }_0{\left[1+\beta {\epsilon }_p^{\max }\right]}^n$$
   ${{\sigma }^{\prime }}_0$ の値は以下のように制限されます：(7)

   $$\min \left({\sigma }_0\right)\le {{\sigma }^{\prime }}_0\le {\sigma }_{\max }$$
2. 状態方程式（/EOS）がこの材料を参照していない場合、圧力は下記のように計算されます：(8)
   $$p=\frac{E_0}{3\left(1-2\nu \right)}\mu$$

   ここで、 $\mu =\frac{\rho }{{\rho }_0}-1$

3. 1つの積分点で ${\epsilon }_p$ が ${\epsilon }_p^{max}$ に到達した場合、対応する積分点の偏差応力には永久に0が設定されますが、ソリッド要素は削除されません。